另一方面，腔内自发辐射又发生一列 一列前后位相无关的波列，这些波列 和相干的波列的光强相叠加，使腔内 的光强坚持安稳。而这样一些一段一 段的相互独立的自发辐射的波列也要 形成必定的线宽。
以上两方面的要素就形成了由于存在 自发辐射而引起的激光线)所示，曲线是衰减的相干光 的谱线是自发辐射自身的谱 线是总的谱线))范。围νF内的一条“线” (见
首先是内部的原因：在抱负的激光器中彻底疏忽了激活介质 的自发辐射，而一个实践的激光器尽管它的自发辐射相关于 受激辐射来说是极端正人的，但它究竟仍是不可避免地存在 着，并且在激光器的输出功率中也奉献它极端细小的一个份 额。这样，激光器的增益就应该抒发受激进程和自发进程两 部分的奉献。在振动到达平衡时，激光器内的能量平衡，应 该是介质的受激辐射增益与自发辐射增益之和等于腔的总损 耗，因此受激辐射的增益应略小于总损耗。这样，关于受激 辐射的相干光来说，每一个波列都存在必定的衰减率，正是 这种衰减形成了必定的线宽，这是问题的一面。
一. 形成线) 能级的有限寿数形成了谱线)发光粒子之间的磕碰形成了谱线的磕碰宽度(或压力宽度)。 (3)发光粒子的热运动形成了谱线的多普勒宽度。
实践的谱线线型是以上三者一起效果的成果，咱们把这样 的谱线叫做发光物质的荧光谱线，其线宽叫做荧光线宽。
对一个激光器来说，当它在安稳工 作时，其增益正好等于总损耗。这 时的抱负状况是：损耗的能量在腔 内的受激进程中得到了弥补，并且 在受激进程中发生的光波与本来光 波有相同的位相，所以新发生的光 波与本来的光波相干叠加，使腔内 光波的振幅从始至终坚持彻悟，相应的 就有无限长的波列，故线”。假如激光器是单模输出的线) 荧光谱线与抱负的单色激光谱线 那么它输出的谱线应该是落在荧光
添加激光器的输出功率能减小由于自发辐射引起的激 光线宽。理论核算标明此激光线宽是和激光器输出功率成反 比的。
理论核算还指出，单纯由于腔内自发辐射而引起的激光 谱线宽度远小于l Hz。而试验测得的激光线宽却远大于 这个数值。这说明形成激光线宽还有其他的较自发辐射影 响更大的要素。尽管如此，关于自发辐射形成激光线宽的 剖析仍是非常有意义的。由于自发辐射是在任何激光器中 都存在的，所以这种要素形成的激光线宽是无法扫除的。 也就是说这种线宽是消除了其他各种使激光线宽添加的因 素后，终究可以到达的最小线宽，所以叫做线宽极限。
